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Anexos:
![](https://pt-static.z-dn.net/files/d25/58920bd8ef3205dd71d0418bfe65faef.png)
elodin:
Essa é divertida haha
Soluções para a tarefa
Respondido por
1
Vamos lá, essa é legal. Queremos que ambos atinjam o corpo no mesmo instante. A bola 1 cai verticalmente, então temos a seguinte equação para a trajetória:
![x=x_0+v_0t+\frac{1}{2}gt^2 x=x_0+v_0t+\frac{1}{2}gt^2](https://tex.z-dn.net/?f=x%3Dx_0%2Bv_0t%2B%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7Dgt%5E2)
Como foi largado de uma altura de 80m e com velocidade 0, vai atingir o chão a uma distância de 80m podemos reescrever:
![h=0+\frac{1}{2}gt^2 h=0+\frac{1}{2}gt^2](https://tex.z-dn.net/?f=h%3D0%2B%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7Dgt%5E2)
![h=\frac{1}{2}gt^2 \quad (1) h=\frac{1}{2}gt^2 \quad (1)](https://tex.z-dn.net/?f=h%3D%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7Dgt%5E2+%5Cquad+%281%29)
Vamos guardar essa resposta por enquanto. Agora vamos pensar na bolinha 2.
A força peso pode ser decomposta em dois eixos, um correspondendo a normal do plano inclinado, e outro ortogonal a esse, paralelo com L. Então vamos chamar de eixo N (de normal) e L (já que está com a direção de L).
Nesse sistema podemos decompor a força peso da seguinte forma:
![P_L=P\sin\theta P_L=P\sin\theta](https://tex.z-dn.net/?f=P_L%3DP%5Csin%5Ctheta)
![ma=mg\sin\theta ma=mg\sin\theta](https://tex.z-dn.net/?f=ma%3Dmg%5Csin%5Ctheta)
![a=g\sin\theta \quad (2) a=g\sin\theta \quad (2)](https://tex.z-dn.net/?f=a%3Dg%5Csin%5Ctheta+%5Cquad+%282%29)
Agora nós temos nossa aceleração. Mas não temos o ângulo, então é melhor retirarmos ele. Fazendo da rampa um triângulo retângulo, nós retiramos a seguinte relação:
![\sin\theta= \frac{h}{L} \sin\theta= \frac{h}{L}](https://tex.z-dn.net/?f=%5Csin%5Ctheta%3D+%5Cfrac%7Bh%7D%7BL%7D+)
Pois o seno é o cateto oposto divido pela hipotenusa. Substituindo esse resultado na equação 2 temos:
![a=g \frac{h}{L} \quad (3) a=g \frac{h}{L} \quad (3)](https://tex.z-dn.net/?f=a%3Dg+%5Cfrac%7Bh%7D%7BL%7D+%5Cquad+%283%29)
Como é um movimento acelerado, a equação da posição é:
![x=x_0+v_0t+ \frac{1}{2} at^2 x=x_0+v_0t+ \frac{1}{2} at^2](https://tex.z-dn.net/?f=x%3Dx_0%2Bv_0t%2B+%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7D+at%5E2)
Como no nosso caso, a bolinha vai deslizar em cima comprimento L, ele é a diferença entre a posição final e inicial logo
, então:
![x-x_0=v_0t+ \frac{1}{2} at^2 x-x_0=v_0t+ \frac{1}{2} at^2](https://tex.z-dn.net/?f=x-x_0%3Dv_0t%2B+%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7D+at%5E2)
![L=v_0t+ \frac{1}{2} at^2 L=v_0t+ \frac{1}{2} at^2](https://tex.z-dn.net/?f=L%3Dv_0t%2B+%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7D+at%5E2)
Usando a equação 3 que achamos pra aceleração e substituindo:
![L=v_0t+ \frac{1}{2} g \frac{h}{L}t^2\quad(4) L=v_0t+ \frac{1}{2} g \frac{h}{L}t^2\quad(4)](https://tex.z-dn.net/?f=L%3Dv_0t%2B+%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7D+g+%5Cfrac%7Bh%7D%7BL%7Dt%5E2%5Cquad%284%29)
Para eliminar o tempo, vamos pegar a equação 1, afinal ambas bolas devem atingir o chão ao mesmo tempo:
![h=\frac{1}{2}gt^2 h=\frac{1}{2}gt^2](https://tex.z-dn.net/?f=h%3D%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7Dgt%5E2)
![\sqrt{ \frac{2h}{g}} =t \sqrt{ \frac{2h}{g}} =t](https://tex.z-dn.net/?f=+%5Csqrt%7B+%5Cfrac%7B2h%7D%7Bg%7D%7D++%3Dt)
Substituindo na equação 4:
![L=v_0(\sqrt{ \frac{2h}{g}})+ \frac{1}{2} g \frac{h}{L}\ \frac{2h}{g}} L=v_0(\sqrt{ \frac{2h}{g}})+ \frac{1}{2} g \frac{h}{L}\ \frac{2h}{g}}](https://tex.z-dn.net/?f=L%3Dv_0%28%5Csqrt%7B+%5Cfrac%7B2h%7D%7Bg%7D%7D%29%2B+%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7D+g+%5Cfrac%7Bh%7D%7BL%7D%5C+%5Cfrac%7B2h%7D%7Bg%7D%7D)
![L=v_0(\sqrt{ \frac{2h}{g}})+ \frac{h^2}{L} L=v_0(\sqrt{ \frac{2h}{g}})+ \frac{h^2}{L}](https://tex.z-dn.net/?f=L%3Dv_0%28%5Csqrt%7B+%5Cfrac%7B2h%7D%7Bg%7D%7D%29%2B+++%5Cfrac%7Bh%5E2%7D%7BL%7D)
![L^2=Lv_0(\sqrt{ \frac{2h}{g}})+ h^2} L^2=Lv_0(\sqrt{ \frac{2h}{g}})+ h^2}](https://tex.z-dn.net/?f=L%5E2%3DLv_0%28%5Csqrt%7B+%5Cfrac%7B2h%7D%7Bg%7D%7D%29%2B+h%5E2%7D)
![L^2-Lv_0(\sqrt{ \frac{2h}{g}})- h^2}=0 L^2-Lv_0(\sqrt{ \frac{2h}{g}})- h^2}=0](https://tex.z-dn.net/?f=L%5E2-Lv_0%28%5Csqrt%7B+%5Cfrac%7B2h%7D%7Bg%7D%7D%29-+h%5E2%7D%3D0)
Usando a bháskara:
![L=[v_0 \sqrt{ \frac{2h}{g} } \pm \sqrt{(\sqrt{ \frac{2h}{g}})^2+4h^2} ] \frac{1}{2} L=[v_0 \sqrt{ \frac{2h}{g} } \pm \sqrt{(\sqrt{ \frac{2h}{g}})^2+4h^2} ] \frac{1}{2}](https://tex.z-dn.net/?f=L%3D%5Bv_0+%5Csqrt%7B+%5Cfrac%7B2h%7D%7Bg%7D+%7D+%5Cpm++%5Csqrt%7B%28%5Csqrt%7B+%5Cfrac%7B2h%7D%7Bg%7D%7D%29%5E2%2B4h%5E2%7D+%5D+%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7D+)
Colocando valores:
![L=[30 \sqrt{ \frac{2.80}{10} } \pm \sqrt{(\sqrt{ \frac{2.80}{10}})^2+4(80)^2} ] \frac{1}{2} L=[30 \sqrt{ \frac{2.80}{10} } \pm \sqrt{(\sqrt{ \frac{2.80}{10}})^2+4(80)^2} ] \frac{1}{2}](https://tex.z-dn.net/?f=L%3D%5B30+%5Csqrt%7B+%5Cfrac%7B2.80%7D%7B10%7D+%7D+%5Cpm+%5Csqrt%7B%28%5Csqrt%7B+%5Cfrac%7B2.80%7D%7B10%7D%7D%29%5E2%2B4%2880%29%5E2%7D+%5D+%5Cfrac%7B1%7D%7B2%7D+)
Isso nos dá dois valores, mas apenas um positivo: 160m.
Como foi largado de uma altura de 80m e com velocidade 0, vai atingir o chão a uma distância de 80m podemos reescrever:
Vamos guardar essa resposta por enquanto. Agora vamos pensar na bolinha 2.
A força peso pode ser decomposta em dois eixos, um correspondendo a normal do plano inclinado, e outro ortogonal a esse, paralelo com L. Então vamos chamar de eixo N (de normal) e L (já que está com a direção de L).
Nesse sistema podemos decompor a força peso da seguinte forma:
Agora nós temos nossa aceleração. Mas não temos o ângulo, então é melhor retirarmos ele. Fazendo da rampa um triângulo retângulo, nós retiramos a seguinte relação:
Pois o seno é o cateto oposto divido pela hipotenusa. Substituindo esse resultado na equação 2 temos:
Como é um movimento acelerado, a equação da posição é:
Como no nosso caso, a bolinha vai deslizar em cima comprimento L, ele é a diferença entre a posição final e inicial logo
Usando a equação 3 que achamos pra aceleração e substituindo:
Para eliminar o tempo, vamos pegar a equação 1, afinal ambas bolas devem atingir o chão ao mesmo tempo:
Substituindo na equação 4:
Usando a bháskara:
Colocando valores:
Isso nos dá dois valores, mas apenas um positivo: 160m.
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